Электронная библиотека Веда
Цели библиотеки
Скачать бесплатно
Доставка литературы
Доставка диссертаций
Размещение литературы
Контактные данные
Я ищу:
Библиотечный каталог российских и украинских диссертаций

Вы находитесь:
Диссертационные работы России
Физико-математические науки
Физика приборов, элементов и систем

Диссертационная работа:

Жигунов Валерий Павлович. Новые методы учета многократного рассеяния и аппаратной функции детектора в обработке данных физики высоких энергий : ил РГБ ОД 71:85-1/205

смотреть содержание
смотреть введение
Содержание к работе:

ВВДЦЕНЙЕ 5

ГЛАВА I. ОПИСАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦН В СРЕДЕ ДЕТЕКТОРА С

ПОМОЩЬЮ СТОХАСТИЧЕСКОГО УРАВНЕНИЯ ЛОРЕНЦА 18

§1.1. Связь различных способов описания многократного рассеяния. Получение распределения

угла рассеяния из стохастического аналога уравнения Ньютона 18

§ 1.2. Траектория частицы в магнитном поле при наличии средних потерь её энергии 28

§ 1.3. Задача моделирования движения частицы в ,детекторе и стохастический аналог

уравнения Лоренца 32

ГЛАВА П. ВОССТАНОВЛЕНИЕ ИМПУЛЬСА ЧАСТИЦ В ТРЕКОВЫХ

ДЕТЕКТОРАХ 40

§ 2.1. Восстановление импульса частицы в пузырьковой камере по методу фита к средней траектории 40

§ 2.2. Восстановление импульса частицы в пузырьковой камере по методу фита к случайной ,траектории 45

§ 2.3. Восстановление импульса частицы в многопластинчатом магнитном спектрометре 56

§ 2.4. Улучшение разрешения за счет учета закона

сохранения 4-х импульса в вершине события 63

ГЛАВА Ш. ПЛАНИРОВАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТА И АПРИОРНЫЕ ОЦЕНКИ ТОЧНОСТИ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ИМПУЛЬСА ЧАСТИЦ 74

§ 3.1. Ошибка оценки угла наклона импульса в пузырьковой камере 75

§ 3.2. Ошибка оценки модуля импульса и его угла поворота в пузырьковой камере 3.

§ 3.3. Ошибка оценки импульса в многопластинчатом магнитном спектрометре 89

ГЛАВА ІУ. УЛУЧШЕНИЕ РАЗРЕШЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА ПРИ УЧЕТЕ

АППАРАТНОЙ ФУНКЦИИ ДЕТЕКТОРА 95

§ 4.1. Использование метода регуляризации Тихонова для улучшения разрешения и его статистическая интерпретация 95

§ 4.2. Новые способы получения оценки по методу регуляризации при малом числе измерений 105

§ 4.3. Статистическая интерпретация нелинейных обратных задач 114

§ 4.4. Восстановление спектра нейтронов по измерениям с использованием детекторов Боннера 121

§ 4.5. Восстановление локального потенциала

уравнения Шредингера по данным рассеяния 134

ГЛАВА У. СИСТЕМА ОБРАБОТКИ ДАННЫХ ЭКСПЕРИМЕНТА ПО

ИЗМЕРЕНИЮ А(ЖШЕТРИИ РАСПАДА МЮ0Н0В, ОБРАЗОВАННЫХ В А/А/ -СОУДАРЕНИЯХ ПРИ р± =2,8 ГэВ/с 146

§ 5.1. Цель и схема эксперимента, общая организация

системы обработки 146

§ 5.2. Определение констант оптической системы стримерной камеры с использованием

регуляризации 150

§ 5.3. Фильтрация треков и поиск точки ( jme. )-распада 157

§ 5.4. Статистический анализ данных и измерение

асимметрии ( /л а ) -распада 160

ГЛАВА VІ. СИСТЕМА ОБРАБОТКИ ДАННЫХ НЕЙТРИННОГО

ЭКСПЕРИМЕНТА ИФВЭ-ИТЭФ 166

§ 6.1. Цель и схема эксперимента 166

§ 6,2, Просмотр и измерение нейтринных событий 172

§ 6.3. Программа восстановления импульса мюона 173

§ 6.4, Статистический анализ данных, угловое

и импульсное распределение мюонов 176

ЗАКЛЮЧЕНИЕ 185

БЛАГОДАРНОСТИ 188

ПРИЛОЖЕНИЕ А 189

ПРШЮЖЕНИЕ Б 193

ПРИЛОЖЕНИЕ В 195

ЛИТЕРАТУРА 197 

Введение к работе:

Важнейшей чертой современных экспериментов физики высоких энергий является косвенный характер измерения изучаемых величин. Цель большинства экспериментов - изучение распределений энергий, эффективной массы, переданного импульса и прочих характеристик частиц, родившихся в распаде или столкновении частиц. Прямо измеряемыми величинами, как правило, являются координаты точек траектории частиц (электронные детекторы), либо координаты точек их образов на стереофотографиях (пузырьковые камеры, детекторы с оптическим съемом информации). Поэтому результаты измерений связаны рядом преобразований с исходными изучаемыми величинами.

Например, для пузырьковой камеры эти преобразования такозы.

При столкновении пучковой частицы с ядром жидкости, заполняющей объем камеры, в точке г0 образуется конечное состояние из А/ -частиц с импульсами /? Л. В целом конечное состояние характеризуется распределением ЗУ -4 параметров , так как все им пульсы в вершине удовлетворяют закону сохранения 4-импульса. Целью эксперимента является "измерение" частного распределения по одной или нескольким характеристикам конечного еостояшія. ,Какдая частица, двигаясь в магнитном поле камеры и её среде, из-за многократного рассеяния на атомах среды порождает случайную траекторию г - r (s / р0, r0 ) (точнее трек из пузырь ков вдоль траектории). Преобразование через оптическую систему ,камеры дает образ трека на фотопленке. Это преобразование частонастолько СЛОЕНО, что нахождение его является самостоятаїьной ,частью эксперимента. Наконец, координаты точек образа трека на фотопленке измеряются с неизбежными случайными ошибками измере При известных массах частицвий. Последние Б свою очередь сильно зависят от самого измерительного устройства - от его оптико-механической (измерительные столы) или алектротю-оптико-механической схемы (автоматы на шгектронно-лучевых трубках).

Следовательно, преяде всего необходимо иметь максимально приближенные к реальности модели преобразований, ведущих от изучаемых распределений к измеримым величинам. Формулировка этих преобразований есть решение прягяой задачи. Целью же эксперимента является решение обратной задачи - по результатам измерения найти изучаемые распределения.

Поэтому разрешение эксперимента в целом определяется не только точностью прягло измеряемых величин, но и используемыми моделями преобразований и методами решения обратной задачи (методами оценивания).

Решение обратной задачи обычно разбивается на этапы. На первом этапе по измерениям координат точек на треке делается оценка импульса р п. Если измерено не менее 3 л/ -3 компонент импульсов рои. , то делается их новая оценка с использованием старых оценок и закона сохранения 4-импулъса. Далее, в качестве оценок изучаемых распределений отроятся соответствующие гистограммы. Как далее будет показано, гистограммы связаны с распределениями интегральными преобразованиями. Поэтому в некоторых случаях целесообразно, используя эту связь, дать более точную оценку на распределения нежели гистограммы. 

Подобные работы
Алексеев Николай Николаевич
Ускорительно-накопительный комплекс для экспериментов по физике высокой плотности энергии в веществе и релятивистской ядерной физике
Виноградов Юрий Иванович
Разработка и применение автоматизированных систем измерений, контроля и управления для исследований в области ядерной физики низких энергий
Васильев Роман Валерьевич
Точность временных измерений в экспериментах с вакуумными фотодетекторами в нейтринной астрофизике высоких энергий и физике космических лучей
Брандин Андрей Владимирович
Ультрафиолетовые лазерные калибровочные системы в физике частиц высоких энергий
Шилов Владимир Александрович
Дрейфовый метод позиционно-чувствительной регистрации гамма-излучения средних энергий
Печенова Ольга Юрьевна
Разработка и применение методов геометрической калибровки детекторов в эксперименте Ceres/Na45 и выделение резонансов в ядро-ядерных взаимодействиях при энергии 158 АГэВ по адронным каналам распада
Куликов Анатолий Владимирович
Методы построения и реализации систем отбора событий по характерным параметрам пар частиц в конечном состоянии в экспериментах в ГэВ-ной области энергий
Чижов Александр Александрович
Лазерный цитомонитор, определение функции распределения размерного состава взвесей методом малоуглового рассеяния
Калинников Владимир Александрович
Исследование и разработка новых методов дискретных преобразований для решения в реальном времени задач цифровой обработки сигналов в области экспериментальной физики
Ткачев Федор Васильевич
Вычислительные методы физики высоких энергий

© Научная электронная библиотека «Веда», 2003-2013.
info@lib.ua-ru.net